# TaylorSeries.frink

``` /** This program tries to help you find a Taylor series for a  particular     function around x0. */ use functionUtils.frink use allTransforms.frink symbolicMode[true] showApproximations[false] /** This function finds a Taylor series for a particular function around x0.     x0 can be a symbol, in which case you probably want to wrap it in a     noEval[] block.  */  TaylorSeries[f, x0=0, terms=6, debug=false] := {    body = functionBody[f]    vars = functionArgumentsAsSymbols[f]    var1 = vars@0    if debug       println["var1 is \$var1"]        sum = substituteExpression[body, var1, x0]        if debug       println["sum = " + inputForm[sum]]        d0 = body    for i = 1 to terms-1    {       d0 = transformExpression[constructExpression["FunctionCall", ["D", d0, var1]]]       if debug           println["d0 = " + inputForm[d0]]       d1 = transformExpression[substituteExpression[d0, var1, x0]]       if debug           println["d1 = " + inputForm[d1]]       df = transformExpression[d1 (var1-x0)^i / i!]       sum = sum + df       if debug          println["df = " + inputForm[df] + "\n"]    }    return transformExpression[sum] } // This is the equation for total relativistic energy.  If you expand it with // a Taylor series, you will get the Einsteinian mass-energy relation // //   E = m0 c^2 // // where m0 is the rest mass and c is the speed of light // // plus the Newtonian kinetic energy // //   KE = 1/2 m v^2 // // plus it also contains relativistic expansion terms which you'll see if you // run this program through a Taylor series.  Relativity gives an infinite // expansion of corrective terms! // // If you run this, you'll see that the Taylor series of this is: // c^2 m0 + 1/2 m0 v^2 + 3/8 c^-2 m0 v^4 + 5/16 c^-4 m0 v^6 + 35/128 c^-6 m0 v^8 // // All of this is derived through the Lorentz equation (1/sqrt[1 - v^2/c^2]) f = {|v| (m0 c^2) (1/sqrt[1 - v^2/c^2]) } // This is the equation for relativistic kinetic energy.  It is the // relativistic total energy (above) minus the rest-mass energy "m c^2". // The Taylor series expansion is actually important.  The original equation // is valid for all velocities but has numerical issues if evaluated naively // for low velocities in the given form below.  That's why, for low velocities, // we expand it to a Taylor series which is closer to the classical 1/2 m v^2 // (which you can actually see in the Taylor series expansion) but with // interesting correction terms. // // The Taylor series expansion is: // // 1/2 m v^2 + 3/8 c^-2 m v^4 + 5/16 c^-4 m v^6 + 35/128 c^-6 m v^8 ... // // which converges quickly for low values of v, (so we choose the Taylor series // for low values of v) but converges slowly for high values of v (so we choose // the sqrt[...] formulation for high values of v, which has large errors for // small values of v) which are accurate for high // values of v which don't lose numerical precision from taking a huge // total energy minus a huge restmass-energy. // // An empirical threshold is found around v = 0.13 c, depending on how many // terms of the Taylor series are taken. f = {|v| (m c^2) (1/sqrt[1 - v^2/c^2] - 1) } // This is the equation for the Lorentz transformation. //f = {|v| 1 / sqrt[1 - v^2/c^2] } // This has an elegant Taylor series expansion. //f = {|x| 1/(1-x) } // This is the classic example //f = {|x| e^x } println["The Taylor series for " + inputForm[functionBody[f]] + " is:"] println[inputForm[TaylorSeries[f, 0, 10, false]]] ```

This is a program written in the programming language Frink.
For more information, view the Frink Documentation or see More Sample Frink Programs.

Alan Eliasen was born 18658 days, 12 hours, 32 minutes ago.